偏振器-分析器-衰减器

由于几乎所有探测器都具有偏振敏感性，因此必须在探测器前放置一个去偏振器，以消除其对入射辐射偏振的依赖性，从而提高精度。去偏振的原理是将原本只具有特定偏振方向的光转换为包含各种随机偏振方向的混合态，从而消除偏振特性。实现去偏振的方法有三种：通过改变偏振光的“时间”、“空间”或“波长”状态。 双折射晶体去偏振器利用其“分束特性”彻底破坏偏振光在空间中的有序排列，从而实现去偏振——即将偏振光转换回非偏振光。它并非“消除”偏振，而是“中和”偏振。其核心原理很简单：它将原本单向偏振光分成无数束不同方向的光束，然后将这些光束混合在一起，最终得到看似没有固定方向的光。 1、 多色光去偏光器 Lyot退偏器是一种典型的多色（白光）退偏器，有单板和双板两种结构。单板多色退偏器在入射偏振光的振动平面与光轴成45°角时可实现最佳退偏性能。双板退偏器的有效性与入射光的偏振面无关，因此更具实用性；其结构如图1所示。该退偏器由两片厚度比为2:1的双折射晶体组成，两片晶体的光轴彼此成45°角。整个组件通过光学胶粘合或封装两片晶体制成。其工作原理是：不同波长的入射光在穿过双折射元件后经历不同的相位延迟，从而产生不同椭圆率的椭圆偏振光。最终输出光束是不同椭圆率偏振光的随机组合，从而实现退偏。     图 1 Lyot 去极化器   Lyot退偏器具有优异的兼容性，可与多种光源配合使用，并在陀螺仪和光学传感等应用中展现出显著的实用价值。然而，该退偏器也存在一些局限性：它仅在宽光谱入射条件下有效，且对单色光的退偏性能欠佳。Lyot退偏器的退偏效率取决于工作波长、材料、光轴角度和棱镜楔角。   2、单色光去偏光器   与多色光去偏振器相比，单色光去偏振器在某些方面应用范围更广，因为它们通常也能很好地对多色光进行去偏振。单个四分之一波片即可用作伪去偏振器。对于准平面偏振的单色光，当仅用于强度测量时，其性能相当令人满意；它能有效降低光电探测器偏振敏感性引起的误差，从而确保测试结果的可靠性。最常见的单色光去偏振器是楔形去偏振器，如图2所示。 图 2 单个光学楔形去极化器 当入射光穿过去偏振器时，它会分成O光和E光。由于两束光在晶体中的传播速度不同，它们在不同的出射位置呈现出明显的相位差。相位差会随着晶体厚度的变化而相应变化。如图3所示，出射光会在线偏振、椭圆偏振和圆偏振状态之间周期性地转换。从去偏振器出射的光与自然光的主要区别在于它们的偏振态：前者在每个出射位置都保持一致的偏振态，而后者在不同位置呈现出随机的偏振态。 图 3：发射光偏振态随位置变化的轨迹 这种退偏振器的缺点同样显而易见。首先，光学楔角必须足够小；否则，会导致光束发散和偏转。工作时，退偏振器件与接收器件之间的距离不宜过大，否则会影响性能。其次，只有当入射光垂直且其偏振面与退偏振器光轴成45度角时，才能实现对线偏振光的有效退偏振。这些限制凸显了单元结构中退偏振器件的不足之处。 多色和单色去偏器之间的结构差异对应于相位延迟计算公式中的不同变量。相位延迟δ的计算公式如下： 这里，λ代表入射光的波长，n₀是光o的折射率，nₐ是光e的折射率，d表示双折射晶体的厚度。多色光退偏器采用厚度d恒定的平行板结构；由于多色光包含来自不同光谱波段的波长，它们的波长（λ₁, λ₂, ..., λₙ）各不相同，从而产生不同的相位差。相比之下，专为单色入射光设计的单色光退偏器则采用厚度可变的双折射材料（d₁, d₂, ..., dₙ），确保出射面上不同位置的o偏振光和e偏振光分量具有不同的相位差，从而可以实现楔形结构。   3、圆形舍入检测器 在研究圆双折射或二色性现象时，通常需要对圆偏振光进行去偏振处理。最直接的方法是先用四分之一波片将圆偏振光转换为线偏振光，然后再对单色线偏振光进行去偏振处理。