格兰泰勒棱镜 是一种把其他偏振态的光产生线偏振光的产品，它由两个相同的双折射材料棱镜组成，它们之间由空气隔开，格兰泰勒棱镜将进入的非偏振光束分成两束光线，一束是从另一侧透射的线偏振光线，另一束是完全内部反射和吸收的普通光线。
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特征： 空气隙 接近布鲁斯特角度切割 高极化纯度 短款 适合中低功率应用 |
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货号 :
GTP产品产地 :
FuZhou规格：
| 材料： | a-BBO、方解石、YVO4 |
| 波长范围： | a-BBO：200-3500nm，方解石：350-2300nm，YVO4：500-5000nm |
| 消光比： | 方解石：<5x10-5；a-BBO：<5x10-6 ,钒酸钇:<5x10-6 |
| 并行性： | <1 弧分 |
| 表面质量： | 20/10 |
| 光束偏差： | < 3弧分 |
| 波前畸变： | 1/4@632.8nm |
| 损伤阈值： | >200MW/CM2 |
| 涂层： | 单层MgF2保护膜 |
| 山： | 黑色氧化铝 |
1. a-BBO 格兰泰勒棱镜
| 零件编号 | 波长范围(nm) | 消光比 | 视场角(°) | 通光孔径(毫米) | 外径(毫米) | 长度(毫米) |
| GTP5206 | 200-270 | <5x10-6 | >6.0 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP5208 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP5210 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP5215 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP5220 | 20.0 | 38.0 | 29.0 | |||
| GTP5306 | 300-700 | <5x10-6 | >6.0 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP5308 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP5310 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP5315 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP5320 | 20.0 | 38.0 | 29.0 | |||
| GTP5706 | 700-3000 | <5x10-6 | >6.0 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP5708 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP5710 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP5715 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP5720 | 20.0 | 38.0 | 29.0 |
2. 方解石-格兰泰勒棱镜
| 零件编号 | 波长范围(nm) | 消光比 | 视场角(°) | CA fa(毫米) | 外径(毫米) | 长度(毫米) |
| GTP6006 | 350-2300 | <5x10-5 | >7.7 | 6.0 | 15.0 | 15.0 |
| GTP6008 | 8.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP6010 | 10.0 | 25.4 | 19.0 | |||
| GTP6015 | 15.0 | 30.0 | 23.0 | |||
| GTP6020 | 20.0 | 38.0 | 29.0 |
3. YVO4-格兰泰勒棱镜
| 零件编号 | 波长范围(nm) | 消光比 | 视场角(°) | CA fa(毫米) | 外径(毫米) | 长度(毫米) |
| GTP9006 | 500-4000 | <5x10-6 | >6.5 | 6.0 | 15.0 | 12.0 |
| GTP9008 | 8.0 | 25.4 | 15.0 | |||
| GTP9010 | 10.0 | 25.4 | 17.0 | |||
| GTP9015 | 15.0 | 30.0 | 20.0 | |||
| GTP9020 | 20.0 | 38.0 | 25.0 |
格兰泰勒棱镜核心应用领域:
| 应用领域 | 具体功能 |
| 高功率激光系统和精密光学仪器 | 高消光比可分离偏振态，低波前畸变可保持光束质量，高损伤阈值可承受固态/光纤激光谐振器的高峰值功率。 |
| 激光加工与微纳米制造 | 高偏振纯度确保稳定的能量传输、均匀的聚焦点，从而使用窄线宽激光进行精确切割、焊接和表面处理。 |
| 光学计量和基于偏振的测试 | 低插入损耗和高平行度可实现精确的偏振态分析，支持应力双折射测量和材料光学各向异性表征。 |
| 光谱分析与量子光学实验 | 宽带高透过率（UV-NIR），高消光比抑制杂散光，适用于光谱仪、量子纠缠光源等精密光学装置。 |
罗雄偏光镜 类似沃拉斯顿偏振器，将入射光束分离为寻常光线和非寻常光线，但非寻常光线直线透过，而寻常光线则以一定偏角透过。 特征：光学接触高极化纯度适用于低功率或高功率应用
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高透射格兰激光棱镜 一款基于布儒斯特角特殊设计的偏振棱镜，可将透射率从平常的85%提升至95%，该偏振片可由方解石或YVO4制成。 特征： 空气隙 接近布鲁斯特的角度切割 高极化纯度 装有逃生窗口 适合高功率应用 高透射率 布鲁斯特角输入
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Glan Thompson 偏振分束立方体 使用两个胶合方解石棱镜将非偏振光分离为 s 偏振（45° 偏转）和 p 偏振（透射）光束，在矩形金属外壳中透射率为 90% 以上，非常适合干涉测量和激光系统等需要双线性偏振态的应用。 特征： 胶合型 高极化纯度 高透射率 适合低功耗应用 以 45 度角分割 o 射线和 e 射线
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偏振立方体分光镜 将随机偏振光束分成两束正交的线偏振光。S偏振光以90度角反射，P偏振光透射。每个分束器由一对精密高公差直角棱镜胶合而成，其中一个棱镜的斜边镀有介质膜。
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非偏振分光立方体 由一对精密高公差直角棱镜胶合而成，其中一个棱镜的斜边镀有金属-电介质涂层。金属-电介质涂层的低偏振依赖性使S偏振态和P偏振态的透射和反射误差在5%以内。这意味着它们不会改变入射光束的偏振状态。我们提供宽带和单波长非偏振立方体分束器 (NPBS)。分束器的每个面都镀有增透膜，以便在适当的波长范围内实现最高的透射效率。
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