格兰汤普森棱镜 由两块相同的方解石棱镜组合而成，非常光线被透射，而寻常光线则被偏转和吸收。
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特征： 胶合型 宽接收角场 适合低功耗应用 |
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货号 :
GMP产品产地 :
FuZhou规格：
| 材料： | a-BBO，方解石 |
| 波长范围： | a-BBO：220-900nm，方解石：350-2300nm |
| 消光比： | 方解石：<5x10-5；a-BBO：<5x10-6 |
| 平行度： | <1 弧分 |
| 表面质量： | 20/10 |
| 光束偏差： | < 3弧分 |
| 波前畸变： | λ/4@632.8nm |
| 损伤阈值： | >200 兆瓦/厘米2 |
| 镀膜： | 单层MgF2保护膜 |
| 支架： | 黑色氧化铝 |
1. a-BBO格兰汤普森棱镜（专用于深紫外、可见光和近红外（220-900nm））
| 型号 | 波长范围(nm) | 产品长度/通光口径 | 消光比 | 视场角(°) | CA fa(毫米) | 外径(毫米) | 长度(毫米) |
| GMP5006 | 220-900 | 1.6 | <5x10-6 | >15 | 6.0 | 15.0 | 18.0 |
| GMP5008 | 8.0 | 25.4 | 21.0 | ||||
| GMP5010 | 10.0 | 25.4 | 24.5 | ||||
| GMP5015 | 15.0 | 30.0 | 32.5 | ||||
| GMP5020 | 20.0 | 38.0 | 40.7 |
2.方解石格兰汤普森棱镜
| 零件编号 | 波长范围(nm) | 产品长度/通光口径 | 消光比 | 视场角(°) | CA fa(毫米) | 外径(毫米) | 长度(毫米) |
| GMP6106 | 350-2300 | 2.5 | <5x10-5 | 14-16 | 6.0 | 15.0 | 23.0 |
| GMP6108 | 8.0 | 25.4 | 28.0 | ||||
| GMP6110 | 10.0 | 25.4 | 33.0 | ||||
| GMP6115 | 15.0 | 30.0 | 45.5 | ||||
| GMP6206 | 350-2300 | 3.0 | <5x10-5 | 25-28 | 6.0 | 15.0 | 26.0 |
| GMP6208 | 8.0 | 25.4 | 32.0 | ||||
| GMP6210 | 10.0 | 25.4 | 38.0 | ||||
| GMP6215 | 15.0 | 30.0 | 53.0 |
格兰汤普森棱镜核心应用领域:
| 应用领域 | 具体功能 |
| 高功率激光系统和精密光学仪器 | 高消光比 >10⁴:1 分离偏振态，低波前畸变 <λ/4@633nm 用于激光谐振器，损伤阈值>200 MW/cm² |
| 激光加工与微纳米制造 | 高偏振纯度，宽接收角 >25°，可实现精确加工和稳定的能量传输 |
| 光学计量和基于偏振的测试 | 低插入损耗、高平行度 <1 角秒用于极化分析和材料表征 |
| 光谱分析与量子光学实验 | 宽带紫外-近红外覆盖（方解石 350-2300 nm/α-BBO 200-900 nm），高消光比抑制杂散光 |
罗雄偏光镜 类似沃拉斯顿偏振器，将入射光束分离为寻常光线和非寻常光线，但非寻常光线直线透过，而寻常光线则以一定偏角透过。 特征：光学接触高极化纯度适用于低功率或高功率应用
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高透射格兰激光棱镜 一款基于布儒斯特角特殊设计的偏振棱镜，可将透射率从平常的85%提升至95%，该偏振片可由方解石或YVO4制成。 特征： 空气隙 接近布鲁斯特的角度切割 高极化纯度 装有逃生窗口 适合高功率应用 高透射率 布鲁斯特角输入
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Glan Thompson 偏振分束立方体 使用两个胶合方解石棱镜将非偏振光分离为 s 偏振（45° 偏转）和 p 偏振（透射）光束，在矩形金属外壳中透射率为 90% 以上，非常适合干涉测量和激光系统等需要双线性偏振态的应用。 特征： 胶合型 高极化纯度 高透射率 适合低功耗应用 以 45 度角分割 o 射线和 e 射线
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偏振立方体分光镜 将随机偏振光束分成两束正交的线偏振光。S偏振光以90度角反射，P偏振光透射。每个分束器由一对精密高公差直角棱镜胶合而成，其中一个棱镜的斜边镀有介质膜。
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非偏振分光立方体 由一对精密高公差直角棱镜胶合而成，其中一个棱镜的斜边镀有金属-电介质涂层。金属-电介质涂层的低偏振依赖性使S偏振态和P偏振态的透射和反射误差在5%以内。这意味着它们不会改变入射光束的偏振状态。我们提供宽带和单波长非偏振立方体分束器 (NPBS)。分束器的每个面都镀有增透膜，以便在适当的波长范围内实现最高的透射效率。
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